Теоретическая модель Эйнштейна показывает, что время и пространство неразделимы. По Ньютону, время никак не зависело от пространства и было подобно железной дороге, уходившей на бесконечность в обе стороны. Однако в понимании Эйнштейна время и пространство связаны неразрывно.
Невозможно искривить пространство, не затронув время. Значит, у времени есть форма. Тем не менее время, похоже, идет лишь в одном направлении.
До тех пор пока мы ограничиваемся чисто механическими явлениями, для которых справедлива механика Ньютона, мы уверены в равноценности систем К и К’. Однако представление наше будет достаточно глубоким только в том случае, если системы К и К’ окажутся равноценными относительно всех физических явлений, т. е. если законы природы по отношению к системе К полностью совпадут с законами природы по отношению к системе К’. Приняв это, мы получаем принцип, имеющий большое эвристическое значение, если он действительно справедлив. Действительно, с помощью теоретического изучения явлений, протекающих относительно равномерно ускоренной координатной системы, можно получить представление о ходе явлений в однородном гравитационном поле. Далее будет прежде всего показано, каким образом с точки зрения обычной теории относительности наша гипотеза приобретает значительную долю вероятности.
§ 2. О тяжести энергии
Теория относительности привела к выводу о росте инертной массы тела с увеличением содержащейся в нем энергии. Так, если приращение энергии есть Е, то приращение инертной массы составляет Е/с2, где с – скорость света. Однако возникает вопрос: соответствует ли такому приращению инертной массы также приращение тяготеющей массы? Если нет, то тогда тело в одном и том же поле тяжести падало бы с разным ускорением, зависящим от энергии самого тела. Такой удовлетворительный результат теории относительности, согласно которому закон сохранения массы содержится в законе сохранения энергии, оказался бы несправедливым, хотя в этом случае для инертной массы и нужно было бы отбросить закон сохранения массы в его старой формулировке, но для тяготеющей массы он остался бы в силе.
Такой вывод очень маловероятен. С другой стороны, обычная теория относительности не дает ни одного аргумента, из которого можно было бы заключить, что вес тела зависит от содержащейся в нем энергии. Однако мы покажем, что из нашей гипотезы об эквивалентности систем отсчета К и К’ с необходимостью вытекает тяжесть энергии.
Итак, пусть две физические системы тел S1 и S2, снабженные измерительными приборами, расположены на оси Z системы отсчета К на расстоянии h друг от друга
[12] таким образом, что гравитационный потенциал в том месте, где находится система S2, на γh больше гравитационного потенциала в месте нахождения S1. Далее, пусть из S2 посылается в S1 определенное количество энергии Е в виде излучения и пусть при этом количество энергии измеряется с помощью приборов, которые, будучи установлены в одном и том же месте систем z и там друг с другом сравнены, оказались бы совершенно одинаковыми.
Заметим, что изначально о процессе переноса энергии излучением ничего сказать нельзя, потому что мы не знаем, как влияет поле тяжести на энергию излучения и на измерительные инструменты в S1 и S2. Тем не менее, согласно допущению об эквивалентности систем отсчета К и К’, мы можем на место системы К, находящейся в однородном поле тяжести, поставить свободную от тяготения систему отсчета К’, которая движется равномерно ускоренно в направлении положительных значений z, с осью z которой жестко связаны физические системы S1 и S2.
Обсудим процесс переноса энергии излучением из S2 в S1, если мы находимся в некоторой системе отсчета К0, не обладающей ускорением. Будем считать, что в тот момент, когда энергия излучения Е2 переносится из S2 в S1, система К’ обладает относительно системы К0 нулевой скоростью. Лучи достигнут системы S1 спустя время h/с (в первом приближении). В этот момент система S1 обладает относительно К0 скоростью h/с = v. Таким образом, согласно обычной теории относительности, достигающее S1 излучение имеет не энергию Е2, а большую энергию Е1 которая в первом приближении связана с Е2 соотношением
[13]:
(1)
Согласно сделанному нами предположению, точно такое же соотношение справедливо и в том случае, когда рассматриваемый процесс протекает в системе К – неускоренной, но находящейся в гравитационном поле. В этом случае мы можем заменить γh потенциалом Ф гравитационного поля в точке, где находится S2, если произвольная постоянная потенциала Ф в точке, где находится S1, приравнивается нулю. Таким образом, получаем:
(1а)
Последнее есть закон сохранения энергии для рассматриваемого процесса. Энергия Е1, приходящая в S1 больше, чем измеренная такими же приборами энергия Е2, которую отдает система в S2, на величину потенциальной энергии массы Е2/с2 в поле тяжести. Таким образом, для выполнения закона сохранения энергии нужно к энергии Е перед ее испусканием из S2 прибавить потенциальную энергию, которая соответствует (тяжелой) массе Е/с2 в поле тяжести. Следовательно, наше допущение об эквивалентности систем отсчета К и К’ устраняет изложенную в начале этого параграфа трудность, чего не могла сделать обычная теория относительности.
Смысл полученного результата становится особенно ясным при рассмотрении следующего кругового процесса.
