3. Гиперсфера определяется уравнением
x12 + x22 +… + xn2 = r2
Здесь xiобозначает i-ю координату (местоположение в i-м измерении), а r есть радиус гиперсферы. Сечение гиперсферы, когда она пересекает фиксированное положение в п-м измерении xn = d, описывается уравнением
x12 + x22 +… + xn — 12 = r2 - d2
Это уравнение гиперсферы, размерность которой на единицу меньше, а радиус равен (г2 — d2)1/2. Так, например, когда п = 3 и сфера пересекает Флатландию, ее жители флатландцы будут видеть окружности. (Они будут видеть диски, если будут смотреть на окружности и на то, что внутри этих окружностей, что математически описывается неравенством.)
4. Многообразия Калаби — Яу не являются единственными скрытыми многообразиями в теории струн. Сейчас мы знаем, что и другие многообразия, например, многообразия, называемые (G2-голономными, могут приводить к приемлемым моделям.
5. В теории струн мы также иногда используем слово «брана» для обозначения заполняющих пространство бран, имеющих то же число измерений, что и многомерное пространство. Однако здесь мы сосредоточимся только на бранах, имеющих меньшее число измерений, чем полное многомерное пространство, так что я ограничусь использованием термина так, как описано в книге.
6. Брана, простирающаяся вдоль измерений х1….,xj, описывается п — jуравнениями
xj + 1 = cj + 1, xj + 2 = cj + 2…, xn = cn
где xi — координаты, п — число измерений пространства, а сi — фиксированные константы, описывающие положение браны. Более сложные браны, которые искривлены в данной системе координат, описываются более сложными уравнениями, описывающими поверхность.
7. В форме уравнения закон Ньютона утверждает, что сила тяготения равна
Gm1m2/r2
где G — ньютоновская постоянная, m1 и m2 — две массы, которые притягиваются друг к другу, а r — расстояние между ними.
8. Ньютоновское тяготение согласуется с евклидовой геометрией. В евклидовой геометрии длина вектора, проведенного в точку с координатами (х, у, z), равна (х2 + у2 + z2)1/2 и не зависит от системы координат. Это означает, что вы можете вращать вашу систему координат, но расстояние до любой точки не будет меняться, даже если будут меняться отдельные координаты. Специальная теория относительности вводит в эту картину время. Она утверждает, что х2 + у2 + z2 — c2-t2 не зависит от вашего выбора инерциальной системы отсчета. Заметим, что эта инвариантная величина включает и пространство, и время, но время рассматривается иначе из-за знака минус перед слагаемым c2t2. Заметим также, что для того, чтобы эта величина не зависела от выбора инерциальной системы, изменения системы отсчета должны перемешивать значения пространственных и временных координат. Если одна система отсчета движется со скоростью v по отношению к другой в направлении вдоль оси х, преобразования координат от (t, х, у, z) к (t', х', у', z') будут иметь вид
х' = γх — cβγt, t' = γt — βγx/c, у' = у, z' = z,
с
где β — v/c, с — скорость света, γ = (1 — β2)-1/2.
9. Уравнения Эйнштейна указывают нам, как определить метрику gμν по известному распределению материи и энергии:
Rμν = 1/2gμνR = 8πG/c4*Tμν
Здесь Rμν — тензор кривизны Риччи, связанный с метрикой gμν — тензор энергии-импульса, описывающий распределение материи и энергии, G — ньютоновская постоянная тяготения, с — скорость света. Например, для покоящегося вещества плотностью массы ρ компонента T00 = ρ, в то время как все другие компоненты тензора равны нулю.
10. Энергия на единичный интервал частоты, излучаемая черным телом температурой Т зависит от частоты f согласно формуле f3/(еhf/kT — 1), где k = 1,3807 — 10-16 эрг/К — постоянная Больцмана, переводящая температуру в энергию. Обратите внимание на то, что при низких частотах энергия растет с частотой. Однако при частотах, когда энергия кванта hf велика по сравнению с kT, спектр резко обрывается, и излучаемая энергия при больших частотах экспоненциально мала.
11. На самом деле волновая функция является комплекснозначной. Это является источником многих странных свойств квантовой механики. Когда вы складываете две комплексные функции, а затем возводите сумму в квадрат, вы в общем случае получите результат, отличный от того, который получится, если сначала возвести в квадрат, а затем сложить. Это приводит к явлениям интерференции. Например, в эксперименте с двумя щелями вероятность, записанная на экране, возникает от интерференции волн, описывающих два возможных пути электрона.
12. Точнее, это есть произведение постоянной Планка и абсолютной величины коммутатора двух величин, деленной пополам.
13. Специальная теория относительности утверждает, что покоящееся тело массой m0обладает энергией Е = m0c2. В более общем случае, тело, движущееся со скоростью v (β = v/с, γ = (1 — β2)-1/2), переносит энергию Е = γт0с2. Массу т0 иногда называют инвариантной массой (т. е. не зависящей от системы отсчета). Это название связано с тем, что согласно законам преобразования специальной теории относительности соотношение
Е2 — р2с2 = (m0)2с4
одинаково в любой системе отсчета. Заметим, что для того, чтобы породить тело массой то, необходимо затратить энергию, по меньшей мере равную m0c2. Обратим внимание также на то, что когда масса тела мала по сравнению с его энергией (на самом деле, с энергией, деленной на с2), энергия и импульс связаны приближенным соотношением Е = рс. Именно поэтому при высокой энергии импульс и энергия взаимозаменяемы.
